A estrutura das camadas de elétrons dos átomos. Shell eletrônico de um átomo Oito elétrons

6,6. Características da estrutura eletrônica de átomos de cromo, cobre e alguns outros elementos

Se você olhou cuidadosamente o Apêndice 4, provavelmente notou que a sequência de preenchimento dos orbitais com elétrons é violada nos átomos de alguns elementos. Às vezes, essas violações são chamadas de "exceções", mas não são - não há exceções às leis da Natureza!

O primeiro elemento com essa violação é o cromo. Vamos considerar em mais detalhes sua estrutura eletrônica (Fig. 6.16 e) O átomo de cromo tem 4 s- subnível não dois, como seria de se esperar, mas apenas um elétron. Mas às 3 d- subnível cinco elétrons, mas este subnível é preenchido após 4 s- subnível (ver Fig. 6.4). Para entender por que isso acontece, vamos ver o que as nuvens de elétrons são 3 dé o subnível deste átomo.

Cada um dos cinco 3 d-nuvens, neste caso, é formada por um elétron. Como você já sabe do § 4 deste capítulo, a nuvem total de elétrons desses cinco elétrons tem uma forma esférica ou, como se costuma dizer, esfericamente simétrica. Pela natureza da distribuição da densidade eletrônica em diferentes direções, é semelhante a 1 s-EO. A energia do subnível, cujos elétrons formam essa nuvem, acaba sendo menor do que no caso de uma nuvem menos simétrica. Neste caso, a energia dos orbitais é 3 d- subnível é igual a energia 4 s-orbital. Quando a simetria é quebrada, por exemplo, quando o sexto elétron aparece, a energia dos orbitais é 3 d- o subnível novamente se torna mais do que energia 4 s-orbital. Portanto, o átomo de manganês novamente tem um segundo elétron por 4 s-AO.
Uma nuvem comum de qualquer subnível preenchida com elétrons, tanto pela metade quanto completamente, tem simetria esférica. A diminuição da energia nesses casos é de natureza geral e não depende se algum subnível está parcialmente ou completamente preenchido com elétrons. E se assim for, então devemos procurar a próxima violação no átomo, na camada de elétrons da qual o nono "vem" por último d-elétron. Na verdade, o átomo de cobre tem 3 d- subnível 10 elétrons e em 4 s- há apenas um subnível (Fig. 6.16 b).
A diminuição da energia dos orbitais de um subnível totalmente ou meio preenchido é a causa de uma série de fenômenos químicos importantes, alguns dos quais você se familiarizará.

6,7. Elétrons externos e de valência, orbitais e subníveis

Na química, as propriedades dos átomos isolados, via de regra, não são estudadas, pois quase todos os átomos, por fazerem parte de várias substâncias, formam ligações químicas. As ligações químicas são formadas quando as camadas de elétrons dos átomos interagem. Para todos os átomos (exceto hidrogênio), nem todos os elétrons participam da formação de ligações químicas: o boro tem três elétrons em cinco, o carbono tem quatro em seis e, por exemplo, o bário tem dois em cinquenta e seis. Esses elétrons "ativos" são chamados elétrons de valência.

Às vezes, os elétrons de valência são confundidos com externoelétrons, que não são a mesma coisa.

As nuvens de elétrons dos elétrons externos têm um raio máximo (e um valor máximo do número quântico principal).

São os elétrons externos que participam da formação de uma ligação em primeiro lugar, até porque, quando os átomos se aproximam, as nuvens de elétrons formadas por esses elétrons entram em contato primeiro. Mas junto com eles, parte dos elétrons pode participar da formação de uma ligação. pré-externo(penúltima) camada, mas apenas se eles tiverem uma energia que não difere muito da energia dos elétrons externos. Esses e outros elétrons de um átomo são valência. (Em lantanídeos e actinídeos, mesmo alguns elétrons "pré-externos" são de valência)
A energia dos elétrons de valência é muito maior do que a energia de outros elétrons do átomo, e os elétrons de valência diferem significativamente menos em energia uns dos outros.
Os elétrons externos são sempre valência apenas se o átomo puder formar ligações químicas. Portanto, os dois elétrons do átomo de hélio são externos, mas não podem ser chamados de valência, já que o átomo de hélio não forma nenhuma ligação química.
Elétrons de valência ocupam orbitais de valência, que por sua vez forma subníveis de valência.

Como exemplo, considere um átomo de ferro, cuja configuração eletrônica é mostrada na Fig. 6,17. Dos elétrons do átomo de ferro, o número quântico principal máximo ( n\u003d 4) tem apenas dois 4 s-elétron. Portanto, eles são os elétrons externos deste átomo. Os orbitais externos do átomo de ferro são todos orbitais com n \u003d 4, e os subníveis externos são todos subníveis formados por esses orbitais, ou seja, 4 s-, 4p-, 4d- e 4 f-EPU.
Os elétrons externos são sempre valência, portanto, 4 s-elétrons do átomo de ferro - elétrons de valência. E se sim, então 3 d-elétrons com energia ligeiramente superior também serão valência. No nível externo do átomo de ferro, além do 4 preenchido s-AO ainda existem 4 livres p-, 4d- e 4 f-AO. Eles são todos externos, mas existem apenas 4 valências entre eles. r-AO, visto que a energia dos outros orbitais é muito maior, e o aparecimento de elétrons nestes orbitais não é benéfico para o átomo de ferro.

Então, o átomo de ferro
nível eletrônico externo - quarto,
subníveis externos - 4 s-, 4p-, 4d- e 4 f-EPU,
orbitais externos - 4 s-, 4p-, 4d- e 4 f-AO,
elétrons externos - dois 4 s-elétron (4 s 2),
camada de elétrons externa - a quarta,
nuvem eletrônica externa - 4 s-EO
subníveis de valência - 4 s-, 4p-, e 3 d-EPU,
orbitais de valência - 4 s-, 4p-, e 3 d-AO,
elétrons de valência - dois 4 s-elétron (4 s 2) e seis 3 d-elétrons (3 d 6).

Os subníveis de valência podem ser parcialmente ou completamente preenchidos com elétrons, ou geralmente podem permanecer livres. Com o aumento da carga nuclear, os valores da energia de todos os subníveis diminuem, mas devido à interação dos elétrons entre si, a energia dos diferentes subníveis diminui com diferentes "taxas". Energia completamente preenchida d- e f- os subníveis diminuem tanto que deixam de ser valência.

Como exemplo, considere os átomos de titânio e arsênio (Fig. 6.18).

No caso do átomo de titânio 3 d-EPU é preenchido com elétrons apenas parcialmente, e sua energia é maior do que a energia 4 s-EPU e 3 d-elétrons são valência. O átomo de arsênio tem 3 d-EU é completamente preenchido com elétrons, e sua energia é significativamente menor do que a energia 4 s-EPU e, portanto, 3 d-elétrons não são valência.
Nos exemplos dados, analisamos configuração eletrônica de valênciaátomos de titânio e arsênico.

A configuração eletrônica de valência de um átomo é descrita como valence formula eletronica, ou na forma diagrama de energia dos subníveis de valência.

ELETRONS DE VALÊNCIA, ELÉTRONS EXTERNOS, VALENTE EPU, VALENTE AO, CONFIGURAÇÃO ELETRÔNICA DE VALÊNCIA DO ÁTOMO, FÓRMULA ELETRÔNICA DE VALÊNCIA, DIAGRAMA DE SUBNÍVEL DE VALÊNCIA.

1. Nos diagramas de energia que você compilou e nas fórmulas eletrônicas completas dos átomos Na, Mg, Al, Si, P, S, Cl, Ar, indique os elétrons externos e de valência. Crie as fórmulas eletrônicas de valência desses átomos. Nos diagramas de energia, destaque as partes correspondentes aos diagramas de energia dos subníveis de valência.
2. O que há de comum entre as configurações eletrônicas dos átomos a) Li e Na, B e Al, O e S, Ne e Ar; b) Zn e Mg, Sc e Al, Cr e S, Ti e Si; c) H e He, Li e O, K e Kr, Sc e Ga. Quais são as diferenças deles
3. Quantos subníveis de valência na camada de elétrons de um átomo de cada um dos elementos: a) hidrogênio, hélio e lítio, b) nitrogênio, sódio e enxofre, c) potássio, cobalto e germânio
4. Quantos orbitais de valência estão completamente preenchidos em a) átomo de boro, b) flúor, c) sódio?
5. Quantos orbitais com um elétron desemparelhado em um átomo de a) boro, b) flúor, c) ferro
6. Quantos orbitais externos livres um átomo de manganês possui? E quantas valências grátis?
7. Para a próxima lição, prepare uma tira de papel de 20 mm de largura, divida-a em células (20 × 20 mm) e aplique uma gama natural de elementos (de hidrogênio a meitnério) a essa tira.
8. Em cada célula, coloque o símbolo do elemento, seu número ordinal e a fórmula eletrônica de valência, conforme mostrado na Fig. 6.19 (use o Apêndice 4).

6,8. Sistematização de átomos de acordo com a estrutura de suas conchas eletrônicas

A sistematização de elementos químicos é baseada na série natural de elementos e princípio de similaridade de conchas eletrônicasseus átomos.
Você já está familiarizado com a gama natural de elementos químicos. Agora vamos nos familiarizar com o princípio de similaridade de conchas eletrônicas.
Considerando as fórmulas eletrônicas de valência de átomos no NRE, é fácil descobrir que para alguns átomos eles diferem apenas nos valores do número quântico principal. Por exemplo 1 s 1 para hidrogênio, 2 s 1 para lítio, 3 s 1 para sódio, etc., ou 2 s 2 2p 5 para flúor, 3 s 2 3p 5 para cloro, 4 s 2 4p 5 para bromo, etc. Isso significa que as regiões externas das nuvens de elétrons de valência de tais átomos são muito semelhantes em forma e diferem apenas no tamanho (e, é claro, na densidade do elétron). E se assim for, então as nuvens de elétrons de tais átomos e as configurações de valência correspondentes podem ser chamadas gostar... Para átomos de diferentes elementos com configurações eletrônicas semelhantes, podemos escrever fórmulas eletrônicas gerais de valência: ns 1 no primeiro caso e ns 2 np 5 no segundo. Movendo-se ao longo da série natural de elementos, podem-se encontrar outros grupos de átomos com configurações de valência semelhantes.
Nesse caminho, átomos com configurações eletrônicas de valência semelhantes são encontrados regularmente na série natural de elementos. Este é o princípio de similaridade de conchas eletrônicas.
Vamos tentar identificar o tipo dessa regularidade. Para fazer isso, usaremos a linha natural de elementos que você criou.

ERE começa com hidrogênio, cuja fórmula eletrônica de valência é 1 s 1 Em busca de configurações de valência semelhantes, vamos cortar a série natural de elementos antes de elementos com uma fórmula eletrônica de valência comum ns 1 (ou seja, antes do lítio, antes do sódio, etc.). Temos os chamados "períodos" dos elementos. Vamos adicionar os "períodos" resultantes para que se tornem as linhas da tabela (ver Fig. 6.20). Como resultado, apenas os átomos das duas primeiras colunas da tabela terão configurações eletrônicas semelhantes.

Vamos tentar alcançar a similaridade das configurações eletrônicas de valência em outras colunas da tabela. Para fazer isso, cortamos do 6º e 7º períodos os elementos com os números 58 - 71 e 90 - 103 (eles são preenchidos com 4 f- e 5 f-sub-níveis) e coloque-os abaixo da mesa. Vamos mover os símbolos dos elementos restantes horizontalmente como mostrado na figura. Depois disso, átomos de elementos em uma coluna da tabela terão configurações de valência semelhantes, que podem ser expressas por fórmulas eletrônicas de valência gerais: ns 1 , ns 2 , ns 2 (n–1)d 1 , ns 2 (n–1)d 2 e assim por diante até ns 2 np 6 Todos os desvios das fórmulas gerais de valência são devidos aos mesmos motivos que no caso do cromo e do cobre (ver parágrafo 6.6).

Como você pode ver, usando o ERE e aplicando o princípio da similaridade das conchas eletrônicas, conseguimos sistematizar os elementos químicos. Esse sistema de elementos químicos é chamado natural, pois é baseado exclusivamente nas leis da Natureza. A tabela que recebemos (Fig. 6.21) é uma das maneiras de representar graficamente o sistema natural de elementos e é chamada tabela de longo período de elementos químicos.

PRINCÍPIO DE SIMILARIDADE DE ESCUDOS ELETRÔNICOS, SISTEMA NATURAL DE ELEMENTOS QUÍMICOS (SISTEMA "PERIÓDICO"), TABELA DE ELEMENTOS QUÍMICOS.

6,9. Tabela de elementos químicos de longo período

Vamos dar uma olhada mais de perto na estrutura da tabela de elementos químicos de longo período.
As linhas desta tabela, como você já sabe, são chamadas de "períodos" dos elementos. Os períodos são numerados com algarismos arábicos de 1 a 7. Existem apenas dois elementos no primeiro período. O segundo e o terceiro períodos, cada um contendo oito elementos, são chamados curtoperíodos. O quarto e o quinto períodos, cada um contendo 18 elementos, são chamados longoperíodos. O sexto e o sétimo períodos, cada um contendo 32 elementos, são chamados extra longo períodos.
As colunas desta tabela são nomeadas em gruposelementos Os números dos grupos são designados por algarismos romanos com letras latinas A ou B.
Os elementos de alguns grupos têm seus próprios nomes (grupos) comuns: elementos do grupo IA (Li, Na, K, Rb, Cs, Fr) - elementos alcalinos(ou elementos de metal alcalino); Elementos do Grupo IIA (Ca, Sr, Ba e Ra) - elementos alcalino-terrosos(ou elementos de metal alcalino-terroso) (o nome "metais alcalinos" e metais alcalino-terrosos "refere-se a substâncias simples formadas pelos elementos correspondentes e não devem ser usados \u200b\u200bcomo nomes de grupos de elementos); elementos do grupo VIA (O, S, Se, Te, Po) - calcogênios, elementos do grupo VIIA (F, Cl, Br, I, At) - halogênios, elementos do grupo VIIIA (He, Ne, Ar, Kr, Xe, Rn) - elementos de gás nobres. (O nome tradicional "gases nobres" também se refere a substâncias simples)
Elementos com números de série 58 - 71 (Ce - Lu) geralmente retirados da parte inferior da tabela são chamados lantanídeos ("seguindo lantânio"), e elementos com números ordinais 90 - 103 (Th - Lr) - actinidas ("após o actínio"). Há uma variante da tabela de longo período, na qual os lantanídeos e os actinídeos não são eliminados do NRE, mas permanecem no local em períodos superlongos. Esta mesa às vezes é chamada período superlongo.
A tabela de longo período é dividida em quatro quadra(ou seção).
s-Block inclui elementos de grupos IA e IIA com fórmulas eletrônicas de valência comuns ns 1 e ns 2 (elementos s).
r-Block inclui elementos do grupo IIIA a VIIIA com fórmulas eletrônicas de valência geral de ns 2 np 1 para ns 2 np 6 (elementos p).
bloco d inclui elementos de grupo IIIB a IIB com fórmulas eletrônicas de valência geral de ns 2 (n–1)d 1 para ns 2 (n–1)d 10 (elementos d).
f-Block inclui lantanídeos e actinídeos ( elementos f).

Os elementos s- e p-blocos formam grupos A, e os elementos d -bloco - grupo B do sistema de elementos químicos. Tudo f-os elementos são formalmente incluídos no grupo IIIB.
Os elementos do primeiro período - hidrogênio e hélio - são s-elementos e podem ser colocados nos grupos IA e IIA. Mas o hélio é mais frequentemente colocado no grupo VIIIA como um elemento que encerra o período, o que corresponde plenamente às suas propriedades (o hélio, como todas as outras substâncias simples formadas pelos elementos deste grupo, é um gás nobre). O hidrogênio, por outro lado, costuma ser colocado no grupo VIIA, pois em suas propriedades está muito mais próximo dos halogênios do que dos elementos alcalinos.
Cada um dos períodos do sistema começa com um elemento com uma configuração de valência de átomos ns 1, visto que é a partir desses átomos que começa a formação da próxima camada de elétrons e termina com um elemento com configuração de valência de átomos ns 2 np 6 (exceto para o primeiro período). Isso torna fácil distinguir no diagrama de energia um grupo de subníveis preenchidos com elétrons de átomos de cada um dos períodos (Fig. 6.22). Faça este trabalho com todos os subníveis mostrados em sua cópia da Figura 6.4. Os subníveis destacados na Figura 6.22 (exceto para completamente preenchidos d- e f-sublevels) são valências para átomos de todos os elementos de um determinado período.
Aparência em períodos s-, p-, d- ou f- os elementos correspondem totalmente à sequência de enchimento s-, p-, d- ou felétrons de subnível. Esta característica do sistema de elementos permite, conhecendo o período e grupo a que pertence este elemento, anotar imediatamente a sua fórmula eletrónica de valência.

TABELA DE LONGO PERÍODO DE ELEMENTOS QUÍMICOS, BLOCOS, PERÍODOS, GRUPOS, ELEMENTOS ALCALINOS, ELEMENTOS DE TERRA ALCALINOS, CALCÓGENOS, HALOGENOS, ELEMENTOS DE GASES NOBRES, LANTANÓIDES.
Escreva as fórmulas eletrônicas gerais de valência dos átomos dos elementos a) grupos IVA e IVB, b) grupos IIIA e VIIB?
2. O que há de comum entre as configurações eletrônicas dos átomos dos grupos dos elementos A e B? Como eles diferem?
3. Quantos grupos de elementos estão incluídos em a) s-bloco B) r-bloco, c) d-quadra?
4. Continue a Figura 30 para aumentar a energia dos subníveis e selecione os grupos de subníveis que são preenchidos com elétrons no 4º, 5º e 6º períodos.
5. Liste os subníveis de valência de a) cálcio, b) fósforo, c) titânio, d) cloro, e) sódio. 6.Formule como os elementos s-, p- e d diferem uns dos outros.
7. Explique por que o pertencimento de um átomo a qualquer elemento é determinado pelo número de prótons no núcleo, e não pela massa desse átomo.
8. Para átomos de lítio, alumínio, estrôncio, selênio, ferro e chumbo, desenhe valência, fórmulas eletrônicas completas e abreviadas e desenhe diagramas de energia de subníveis de valência. 9. Os átomos cujos elementos correspondem às seguintes fórmulas eletrônicas de valência: 3 s 1 , 4s 1 3d 1, 2s 2 2 p 6 , 5s 2 5p 2 , 5s 2 4d 2 ?

6,10. Tipos de fórmulas eletrônicas do átomo. O algoritmo para sua compilação

Para finalidades diferentes, precisamos saber a configuração completa ou a configuração de valência do átomo. Cada uma dessas configurações eletrônicas pode ser representada por uma fórmula e um diagrama de energia. Ou seja, configuração eletrônica completa de um átomoexpresso a fórmula eletrônica completa do átomo, ou diagrama de energia completo do átomo... Por sua vez, configuração de valência de elétrons de um átomoexpresso valência(ou, como é frequentemente chamado, " curto ") fórmula eletrônica do átomo, ou diagrama dos subníveis de valência do átomo(fig. 6.23).

Costumávamos fazer as fórmulas eletrônicas dos átomos usando os números ordinais dos elementos. Neste caso, determinamos a sequência de preenchimento dos subníveis com elétrons do diagrama de energia: 1 s, 2s, 2p, 3s, 3p, 4s, 3d, 4p, 5s, 4d, 5p, 6s, 4f, 5d, 6p, 7s etc. E apenas escrevendo a fórmula eletrônica completa, poderíamos escrever a fórmula de valência.
A fórmula eletrônica de valência do átomo, mais utilizada, é mais conveniente de escrever com base na posição do elemento no sistema de elementos químicos, de acordo com as coordenadas período - grupo.
Vamos considerar em detalhes como isso é feito para os elementos. s-, p- e d-blocos.
Para itens s-block valence fórmula eletrônica de um átomo consiste em três símbolos. Em geral, pode ser escrito da seguinte forma:

Em primeiro lugar (no lugar da célula grande), é colocado o número do período (igual ao número quântico principal destes s-elétrons), e no terceiro (no sobrescrito) está o número do grupo (igual ao número de elétrons de valência). Tomando o átomo de magnésio como exemplo (3º período, grupo IIA), obtemos:

Para itens p- fórmula eletrônica de valência de bloco de um átomo consiste em seis símbolos:

Aqui, no lugar de células grandes, o número do período também é colocado (igual ao número quântico principal destes s- e p-elétrons), e o número do grupo (igual ao número de elétrons de valência) é igual à soma dos sobrescritos. Para o átomo de oxigênio (2º período, grupo VIA), obtemos:

2s 2 2p 4 .

Valence fórmula eletrônica da maioria dos elementos d-bloco pode ser escrito assim:

Como nos casos anteriores, aqui, ao invés da primeira célula, é colocado o número do período (igual ao número quântico principal destes s-elétrons). O número na segunda célula acaba sendo um a menos, uma vez que o número quântico principal destes d-elétrons. O número do grupo aqui também é igual à soma dos índices. Exemplo - a fórmula eletrônica de valência do titânio (4º período, grupo IVB): 4 s 2 3d 2 .

O número do grupo é igual à soma dos índices e dos elementos do grupo VIB, mas eles, como você se lembra, na valência s- há apenas um subnível de elétron e a fórmula eletrônica geral de valência ns 1 (n–1)d cinco. Portanto, a fórmula eletrônica de valência, por exemplo, molibdênio (5º período) - 5 s 1 4d 5 .
É tão fácil compor a fórmula eletrônica de valência de qualquer elemento do grupo IB, por exemplo, ouro (6º período)\u003e -\u003e 6 s 1 5d 10, mas neste caso deve ser lembrado que d- os elétrons dos átomos dos elementos desse grupo ainda permanecem valência, e alguns deles podem participar da formação de ligações químicas.
A fórmula eletrônica de valência geral de átomos de elementos do grupo IIB é ns 2 (n – 1)d dez. Portanto, a fórmula eletrônica de valência, por exemplo, de um átomo de zinco é 4 s 2 3d 10 .
As fórmulas eletrônicas de valência dos elementos da primeira tríade (Fe, Co e Ni) também obedecem às regras gerais. O ferro, um elemento do grupo VIIIB, possui uma fórmula eletrônica de valência de 4 s 2 3d 6 O átomo de cobalto tem um d-elétron maior (4 s 2 3d 7), e para o átomo de níquel - por dois (4 s 2 3d 8).
Usando apenas essas regras para escrever fórmulas eletrônicas de valência, é impossível compor as fórmulas eletrônicas de átomos de alguns d-elementos (Nb, Ru, Rh, Pd, Ir, Pt), uma vez que o seu preenchimento dos subníveis de valência com elétrons devido à tendência a camadas de elétrons altamente simétricas tem algumas características adicionais.
Conhecendo a fórmula eletrônica de valência, você pode escrever a fórmula eletrônica completa do átomo (veja abaixo).
Muitas vezes, em vez de fórmulas eletrônicas completas complicadas, escreve-se fórmulas eletrônicas abreviadasátomos. Para compô-los na fórmula eletrônica, todos os elétrons do átomo são selecionados, exceto os de valência, seus símbolos são colocados entre colchetes e a parte da fórmula eletrônica correspondente à fórmula eletrônica do átomo do último elemento do período anterior (o elemento que forma o gás nobre) é substituída pelo símbolo deste átomo.

Exemplos de fórmulas eletrônicas de diferentes tipos são mostrados na Tabela 14.

Tabela 14. Exemplos de fórmulas eletrônicas de átomos

Fórmulas Eletrônicas

Abreviado

Valência

1s 2 2s 2 2p 3

2s 2 2p 3

2s 2 2p 3

1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 3p 5

3s 2 3p 5

3s 2 3p 5

1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 3p 6 4s 2 3d 5

4s 2 3d 5

4s 2 3d 5

1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 3p 6 3d 10 4s 2 4p 3

4s 2 4p 3

4s 2 4p 3

1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 3p 6 3d 10 4s 2 4p 6

4s 2 4p 6

4s 2 4p 6

Algoritmo para compor fórmulas eletrônicas de átomos (por exemplo, o átomo de iodo)


operações

Operação

Resultado

Determine as coordenadas do átomo na tabela de elementos.

Período 5, grupo VIIA

Faça uma fórmula eletrônica de valência.

5s 2 5p 5

Complete os símbolos dos elétrons internos na sequência em que preenchem os subníveis.

1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 3p 6 4s 2 3d 10 4p 6 5s 2 4d 10 5p 5

Considerando a diminuição da energia de totalmente preenchido d- e f-Sub-níveis, anote a fórmula eletrônica completa.

Observe os elétrons de valência.

1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 3p 6 3d 10 4s 2 4p 6 4d 10 5s 2 5p 5

Destaque a configuração eletrônica do átomo de gás nobre anterior.

Escreva a fórmula eletrônica abreviada, combinando tudo entre colchetes não ligado elétrons.

5s 2 5p 5

Notas
1. Para os elementos do 2º e 3º períodos, a terceira operação (sem o quarto) leva imediatamente a uma fórmula eletrônica completa.
2. (n – 1)d 10 - Os elétrons permanecem valência nos átomos dos elementos do grupo IB.

FÓRMULA ELETRÔNICA COMPLETA, FÓRMULA ELETRÔNICA DE VALÊNCIA, FÓRMULA ELETRÔNICA REDUZIDA, ALGORITMO PARA COMPOSIÇÃO DE FÓRMULAS ELETRÔNICAS DE ÁTOMOS.
1. Faça a fórmula eletrônica de valência do átomo do elemento a) o segundo período do terceiro grupo A, b) o terceiro período do segundo grupo A, c) o quarto período do quarto grupo A.
2. Faça as fórmulas eletrônicas abreviadas dos átomos de magnésio, fósforo, potássio, ferro, bromo e argônio.

6,11. Tabela de curto período de elementos químicos

Por mais de 100 anos que se passaram desde a descoberta do sistema natural de elementos, várias centenas das mais diversas tabelas foram propostas, refletindo graficamente esse sistema. Destes, além da tabela de longo período, a chamada tabela de elementos de curto período de DI Mendeleev é a mais difundida. Uma tabela de curto período é obtida de uma tabela de longo período se o 4º, 5º, 6º e 7º períodos são cortados antes dos elementos do grupo IB, se afastam e as linhas resultantes são dobradas como costumávamos adicionar os períodos. O resultado é mostrado na Figura 6.24.

Lantanídeos e actinídeos também são colocados sob a mesa principal aqui.

AT gruposesta tabela contém elementos cujos átomos igual número de elétrons de valêncianão importa em que orbitais esses elétrons estejam. Assim, os elementos cloro (um elemento típico que forma um não-metal; 3 s 2 3p 5) e manganês (elemento formador de metal; 4 s 2 3d 5), não possuindo a aparência de conchas eletrônicas, aqui caem no mesmo sétimo grupo. A necessidade de distinguir entre tais elementos força você a selecionar em grupos subgrupos: o principal- análogos dos grupos A da mesa de longo período e lado - análogos de grupos B. Na Figura 34, os símbolos dos elementos dos subgrupos principais são deslocados para a esquerda e os elementos dos subgrupos secundários são deslocados para a direita.
É verdade que tal arranjo de elementos na tabela também tem suas vantagens, porque é o número de elétrons de valência que determina principalmente as capacidades de valência de um átomo.
A tabela de longo período reflete as regularidades da estrutura eletrônica dos átomos, a similaridade e regularidades das mudanças nas propriedades de substâncias e compostos simples por grupos de elementos, uma mudança regular em uma série de quantidades físicas que caracterizam átomos, substâncias simples e compostos em todo o sistema de elementos e muito mais. A tabela de curto período é menos conveniente nesse aspecto.

TABELA DE CURTO PERÍODO, SUBGRUPOS PRINCIPAIS, SUBGRUPOS LATERAIS.
1. Converta a tabela de longo período que você construiu de uma série natural de elementos em uma de curto período. Reverta a transformação.
2. É possível traçar uma fórmula eletrônica de valência geral de átomos de elementos de um grupo de uma tabela de curto período? Por quê?

6,12. Tamanhos de átomos. Raios orbitais

.

O átomo não tem limites claros. Qual é considerado o tamanho de um átomo isolado? O núcleo de um átomo é cercado por uma camada de elétrons, e a camada consiste em nuvens de elétrons. O tamanho do EO é caracterizado pelo raio r eo. Todas as nuvens na camada externa têm aproximadamente o mesmo raio. Portanto, o tamanho de um átomo pode ser caracterizado por este raio. É chamado raio orbital do átomo(r 0).

Os valores dos raios orbitais dos átomos são dados no Apêndice 5.
O raio do EO depende da carga do núcleo e em qual orbital está o elétron que forma esta nuvem. Portanto, o raio orbital de um átomo depende das mesmas características.
Considere as camadas de elétrons dos átomos de hidrogênio e hélio. Tanto no átomo de hidrogênio quanto no de hélio, os elétrons estão em 1 s-AO, e suas nuvens teriam o mesmo tamanho se as cargas dos núcleos desses átomos fossem as mesmas. Mas a carga do núcleo de um átomo de hélio é duas vezes maior que a carga do núcleo de um átomo de hidrogênio. De acordo com a lei de Coulomb, a força de atração que atua sobre cada um dos elétrons de um átomo de hélio é duas vezes a força de atração de um elétron para o núcleo de um átomo de hidrogênio. Conseqüentemente, o raio do átomo de hélio deve ser muito menor do que o raio do átomo de hidrogênio. E aqui está: r 0 (Ele) / r 0 (H) \u003d 0,291 E / 0,529 E 0,55.
Um átomo de lítio tem um elétron externo em 2 s-AO, ou seja, forma uma nuvem da segunda camada. Naturalmente, seu raio deve ser maior. Sério: r 0 (Li) \u003d 1.586 E.
Os átomos dos elementos restantes do segundo período têm elétrons externos (e 2 s, e 2 p) estão localizados na mesma segunda camada de elétrons, e a carga nuclear desses átomos aumenta com o aumento do número de série. Os elétrons são mais fortemente atraídos para o núcleo e, naturalmente, os raios dos átomos diminuem. Poderíamos repetir esse raciocínio para átomos de elementos de outros períodos, mas com um esclarecimento: o raio orbital diminui monotonicamente apenas quando cada um dos subníveis é preenchido.
Mas se ignorarmos as particularidades, então a natureza geral da mudança no tamanho dos átomos no sistema de elementos é a seguinte: com um aumento no número de série no período, os raios orbitais dos átomos diminuem, e no grupo, eles aumentam. O maior átomo é um átomo de césio e o menor é um átomo de hélio, mas dos átomos dos elementos que formam compostos químicos (hélio e néon não os formam), o menor é um átomo de flúor.
A maioria dos átomos dos elementos, que estão na linha natural após os lantanídeos, têm raios orbitais um pouco menores do que se esperaria, com base em leis gerais. Isso se deve ao fato de que 14 lantanídeos estão localizados entre o lantânio e o háfnio no sistema de elementos e, portanto, a carga do núcleo do átomo de háfnio é 14 e mais do que lantânio. Portanto, os elétrons externos desses átomos são atraídos para o núcleo mais fortemente do que seriam atraídos na ausência de lantanídeos (esse efeito é freqüentemente chamado de "compressão de lantanídeos").
Observe que ao passar dos átomos dos elementos do grupo VIIIA para os átomos dos elementos do grupo IA, o raio orbital aumenta abruptamente. Consequentemente, nossa escolha dos primeiros elementos de cada período (ver § 7) acabou sendo correta.

RAIO ORBITAL DE UM ÁTOMO, SUA MUDANÇA NO SISTEMA DE ELEMENTOS.
1. De acordo com os dados fornecidos no Apêndice 5, plote em papel milimetrado um gráfico da dependência do raio orbital de um átomo no número ordinal de um elemento para elementos com Z de 1 a 40. O comprimento do eixo horizontal é de 200 mm, o comprimento do eixo vertical é de 100 mm.
2.Como você pode caracterizar a aparência da linha quebrada resultante?

6,13. Energia de ionização de um átomo

Se você transmitir energia adicional a um elétron em um átomo (como isso pode ser feito, você aprenderá em um curso de física), então o elétron pode ir para outro AO, ou seja, o átomo estará em estado de excitação... Este estado é instável, e o elétron retornará quase imediatamente ao seu estado original e o excesso de energia será liberado. Mas se a energia transmitida ao elétron for grande o suficiente, o elétron pode se separar completamente do átomo, enquanto o átomo ioniza, isto é, ele se transforma em um íon carregado positivamente ( cátion) A energia necessária para isso é chamada a energia de ionização do átomo(E e).

É bastante difícil arrancar um elétron de um único átomo e medir a energia necessária para isso, portanto, é praticamente determinado e usado energia de ionização molar(E e m).

A energia de ionização molar mostra qual é a menor energia necessária para separar 1 mol de elétrons de 1 mol de átomos (um elétron de cada átomo). Este valor é geralmente medido em quilojoules por mol. Os valores da energia de ionização molar do primeiro elétron para a maioria dos elementos são dados no Apêndice 6.
Como a energia de ionização de um átomo depende da posição de um elemento em um sistema de elementos, ou seja, como ela muda em um grupo e em um período?
De acordo com o significado físico, a energia de ionização é igual ao trabalho que precisa ser despendido para superar a força de atração do elétron para o átomo quando o elétron se move do átomo para uma distância infinita dele.

onde q - carga do elétron, Q É a carga do cátion remanescente após a remoção do elétron, e r o é o raio orbital do átomo.

E qe Q - as quantidades são constantes, e podemos concluir que, o trabalho de separação de um elétron E, e com ela a energia de ionização E e, são inversamente proporcionais ao raio orbital do átomo.
Tendo analisado os valores dos raios orbitais dos átomos de vários elementos e os valores correspondentes da energia de ionização fornecidos nos Apêndices 5 e 6, você pode ter certeza de que a relação entre esses valores é próxima da proporcional, mas um pouco diferente dela. A razão pela qual nossa conclusão não concorda muito bem com os dados experimentais é que usamos um modelo muito bruto que não leva em consideração muitos fatores significativos. Mas mesmo este modelo grosseiro nos permitiu tirar a conclusão correta de que com um aumento no raio orbital, a energia de ionização de um átomo diminui e, inversamente, com uma diminuição no raio, ela aumenta.
Como o raio orbital dos átomos diminui no período com o aumento do número ordinal, a energia de ionização aumenta. Em um grupo, com o aumento do número de série, o raio orbital dos átomos, via de regra, aumenta e a energia de ionização diminui. A maior energia de ionização molar é encontrada nos menores átomos, átomos de hélio (2372 kJ / mol), e entre os átomos capazes de formar ligações químicas, em átomos de flúor (1681 kJ / mol). O menor é para os átomos maiores, átomos de césio (376 kJ / mol). Em um sistema de elementos, a direção de aumento da energia de ionização pode ser esquematicamente mostrada da seguinte forma:

Em química, é importante que a energia de ionização caracterize a tendência de um átomo a ceder "seus" elétrons: quanto maior a energia de ionização, menos o átomo tende a ceder elétrons e vice-versa.

ESTADO ANIMADO, IONIZAÇÃO, CAÇÃO, ENERGIA DE IONIZAÇÃO, ENERGIA DE IONIZAÇÃO MOLAR, MUDANÇA NA ENERGIA DE IONIZAÇÃO NO SISTEMA DE ELEMENTOS.
1.Usando os dados fornecidos no Apêndice 6, determine quanta energia precisa ser gasta para retirar um elétron de todos os átomos de sódio com uma massa total de 1 g.
2. Usando os dados fornecidos no Apêndice 6, determine quantas vezes mais energia deve ser gasta para separar um elétron de todos os átomos de sódio com massa de 3 g do que de todos os átomos de potássio com a mesma massa. Por que essa razão é diferente da razão das energias de ionização molar dos mesmos átomos?
3. De acordo com os dados fornecidos no Apêndice 6, construa um gráfico da dependência da energia de ionização molar no número de série para elementos com Z de 1 a 40. As dimensões do gráfico são as mesmas da tarefa do parágrafo anterior. Veja se este cronograma corresponde à seleção de "períodos" do sistema de elementos.

6,14. Energia de afinidade de elétron

.

A segunda característica de energia mais importante de um átomo é energia de afinidade de elétrons(E a partir de).

Na prática, como no caso da energia de ionização, a quantidade molar correspondente é normalmente usada - energia de afinidade de elétron molar().

A energia molar de afinidade por um elétron mostra qual é a energia liberada quando um mol de elétrons é ligado a um mol de átomos neutros (um elétron para cada átomo). Como a energia de ionização molar, este valor também é medido em kilojoules por mol.
À primeira vista, pode parecer que a energia não deveria ser liberada neste caso, porque um átomo é uma partícula neutra, e não há forças eletrostáticas de atração entre um átomo neutro e um elétron carregado negativamente. Ao contrário, ao se aproximar de um átomo, um elétron, ao que parece, deveria se repelir dos mesmos elétrons carregados negativamente que formam uma camada de elétrons. Na verdade, isso não é verdade. Lembre-se se você já teve que lidar com cloro atômico. Claro que não. Afinal, ele só existe em temperaturas muito altas. Mesmo o cloro molecular mais estável praticamente não é encontrado na natureza - se necessário, deve ser obtido por meio de reações químicas. E você tem que lidar com cloreto de sódio (sal de cozinha) o tempo todo. Afinal, o sal de cozinha é consumido todos os dias por uma pessoa com comida. E na natureza, ocorre com bastante frequência. Mas a composição do sal de cozinha contém íons de cloreto, isto é, átomos de cloro, que possuem um elétron "extra" anexado. Uma das razões para essa prevalência de íons cloreto é que os átomos de cloro tendem a anexar elétrons, ou seja, quando os íons cloreto são formados a partir de átomos e elétrons de cloro, a energia é liberada.
Uma das razões para a liberação de energia já é conhecida por você - ela está associada a um aumento na simetria da camada de elétrons do átomo de cloro durante a transição para um ânion... Ao mesmo tempo, como você se lembra, a energia 3 p- diminui o subnível. Existem também outras razões mais complexas.
Devido ao fato de que o valor da energia de afinidade do elétron é influenciado por vários fatores, a natureza da mudança neste valor no sistema de elementos é muito mais complexa do que a natureza da mudança na energia de ionização. Você pode se convencer disso analisando a tabela dada no Apêndice 7. Mas como o valor dessa quantidade é determinado, em primeiro lugar, pela mesma interação eletrostática dos valores da energia de ionização, então sua mudança no sistema de elementos (pelo menos em A- grupos), em termos gerais, é semelhante a uma mudança na energia de ionização, ou seja, a energia de afinidade por um elétron em um grupo diminui e em um período aumenta. É máximo para átomos de flúor (328 kJ / mol) e cloro (349 kJ / mol). A natureza da mudança na energia de afinidade por um elétron em um sistema de elementos se assemelha à natureza da mudança na energia de ionização, ou seja, a direção de um aumento na energia de afinidade por um elétron pode ser esquematicamente mostrada da seguinte forma:

2. Na mesma escala ao longo do eixo horizontal como nas tarefas anteriores, plote a dependência da energia molar de afinidade para um elétron no número ordinal para átomos de elementos com Z de 1 a 40 usando o app 7.
3. Qual é o significado físico dos valores negativos da energia de afinidade do elétron?
4. Por que, de todos os átomos dos elementos do 2º período, apenas o berílio, o nitrogênio e o neônio têm valores negativos de energia molar de afinidade por um elétron?

6,15. A tendência dos átomos de dar e anexar elétrons

Você já sabe que a propensão de um átomo a desistir dos seus próprios e anexar elétrons estranhos depende de suas características de energia (energia de ionização e energia de afinidade por um elétron). Quais átomos são mais propensos a doar seus elétrons e quais são mais inclinados a aceitar outros?
Para responder a esta pergunta, vamos resumir na Tabela 15 tudo o que sabemos sobre a mudança nessas tendências no sistema de elementos.

Tabela 15. Mudança na propensão dos átomos de abrir mão dos seus próprios e anexar os elétrons de outras pessoas

Agora vamos considerar quantos elétrons um átomo pode doar.
Primeiro, em reações químicas um átomo pode doar apenas elétrons de valência, já que doar o resto é energeticamente extremamente desvantajoso. Em segundo lugar, o átomo dá “facilmente” (se inclinado) apenas o primeiro elétron, o segundo elétron ele dá muito mais difícil (2-3 vezes) e o terceiro - ainda mais difícil (4-5 vezes). Nesse caminho, um átomo pode doar um, dois e, muito menos frequentemente, três elétrons.
Quantos elétrons um átomo pode aceitar?
Primeiro, em reações químicas, um átomo pode aceitar elétrons apenas para os subníveis de valência. Em segundo lugar, a liberação de energia ocorre apenas quando o primeiro elétron está ligado (e nem sempre é assim). A ligação do segundo elétron é sempre energeticamente desvantajosa, e do terceiro - ainda mais. Mesmo assim, um átomo pode anexar um, dois e (extremamente raramente) três elétrons, via de regra, por mais que falte para preencher seus subníveis de valência.
Os custos de energia para a ionização de átomos e para a fixação de um segundo ou terceiro elétron a eles são compensados \u200b\u200bpela energia liberada durante a formação de ligações químicas. 4.Como a camada de elétrons dos átomos de potássio, cálcio e escândio muda quando eles doam seus elétrons? Forneça as equações de recuo por átomos de elétrons e as fórmulas eletrônicas abreviadas de átomos e íons.
5. Como a camada de elétrons dos átomos de cloro, enxofre e fósforo muda quando eles anexam elétrons estranhos? Forneça as equações de ligação de elétrons e as fórmulas eletrônicas abreviadas de átomos e íons.
6. Usando o Apêndice 7, determine qual energia será liberada quando os elétrons se ligarem a todos os átomos de sódio com uma massa total de 1 g.
7. Usando o Apêndice 7, determine qual energia precisa ser gasta para separar elétrons "extras" de 0,1 mol de íons Br–?

Um átomo é a menor partícula de matéria, consistindo de um núcleo e elétrons. A estrutura das camadas de elétrons dos átomos é determinada pela posição do elemento na Tabela Periódica de Elementos Químicos de DI Mendeleev.

Elétron e camada de elétron de um átomo

Um átomo, que geralmente é neutro, consiste em um núcleo carregado positivamente e uma camada de elétrons carregada negativamente (nuvem de elétrons), enquanto as cargas totais positivas e negativas são iguais em valor absoluto. No cálculo da massa atômica relativa, a massa dos elétrons não é levada em consideração, pois é desprezível e 1840 vezes menor que a massa de um próton ou nêutron.

Figura: 1. Atom.

Um elétron é uma partícula completamente única que possui uma natureza dual: possui as propriedades de uma onda e de uma partícula. Eles se movem continuamente em torno do núcleo.

O espaço ao redor do núcleo, onde a probabilidade de encontrar um elétron é mais provável, é chamado de orbital de elétrons ou nuvem de elétrons. Esse espaço tem uma forma específica, que é designada pelas letras s-, p-, d- e f-. O orbital do elétron S tem uma forma esférica, o orbital p tem a forma de um haltere ou figura tridimensional, as formas dos orbitais d e f são muito mais complicadas.

Figura: 2. Formas de orbitais de elétrons.

Em torno do núcleo, os elétrons estão localizados nas camadas de elétrons. Cada camada é caracterizada pela distância do núcleo e pela energia, portanto, as camadas eletrônicas são freqüentemente chamadas de níveis de energia eletrônica. Quanto mais próximo o nível estiver do núcleo, menor será a energia dos elétrons nele. Um elemento difere de outro no número de prótons no núcleo de um átomo e, portanto, no número de elétrons. Conseqüentemente, o número de elétrons na camada de elétrons de um átomo neutro é igual ao número de prótons contidos no núcleo desse átomo. Cada próximo elemento tem mais um próton no núcleo e mais um elétron na camada do elétron.

O elétron recém-entrado ocupa o orbital com a energia mais baixa. No entanto, o número máximo de elétrons em um nível é determinado pela fórmula:

onde N é o número máximo de elétrons e n é o número do nível de energia.

No primeiro nível, pode haver apenas 2 elétrons, no segundo - 8 elétrons, no terceiro - 18 elétrons, e no quarto nível - 32 elétrons. No nível externo do átomo, não pode haver mais de 8 elétrons: assim que o número de elétrons chega a 8, o próximo nível mais distante do núcleo começa a se encher.

A estrutura das camadas de elétrons dos átomos

Cada elemento vale em um determinado período. Um período é um conjunto horizontal de elementos dispostos em ordem crescente de carga dos núcleos de seus átomos, que começa com um metal alcalino e termina com um gás inerte. Os três primeiros períodos da tabela são pequenos e os próximos, a partir do quarto período, são grandes e consistem em duas linhas. O número do período em que o elemento está localizado tem um significado físico. Significa quantos níveis de energia eletrônica existem em um átomo de qualquer elemento de um determinado período. Assim, o elemento cloro Cl está no 3º período, ou seja, sua concha eletrônica possui três camadas eletrônicas. O cloro está no VII grupo da tabela e no subgrupo principal. O subgrupo principal é a coluna dentro de cada grupo que começa com 1 ou 2 pontos.

Assim, o estado das camadas de elétrons do átomo de cloro é o seguinte: o número ordinal do elemento cloro é 17, o que significa que o átomo tem 17 prótons no núcleo e 17 elétrons na camada de elétrons. No 1º nível pode haver apenas 2 elétrons, no 3º nível - 7 elétrons, já que o cloro está no subgrupo principal do VII grupo. Então, no segundo nível, temos: 17-2-7 \u003d 8 elétrons.

  • 1.7. Energia de uma carga elétrica em um campo elétrico
  • 1.8. Potencial e diferença de potencial do campo elétrico. A relação entre a força do campo elétrico e seu potencial
  • 1.8.1. Potencial e diferença de potencial do campo elétrico
  • 1.8.2. A relação entre a força do campo elétrico e seu potencial
  • 1.9. Superfícies equipotenciais
  • 1,10. Equações básicas da eletrostática no vácuo
  • 1.11.2. Campo de um plano infinitamente estendido e uniformemente carregado
  • 1.11.3. O campo de dois planos infinitamente estendidos e uniformemente carregados
  • 1.11.4. Campo de superfície esférica carregado
  • 1.11.5. O campo de uma bola volumétrica carregada
  • Aula 2. Condutores em um campo elétrico
  • 2.1. Condutores e sua classificação
  • 2.2. Campo eletrostático na cavidade de um condutor ideal e em sua superfície. Proteção eletrostática. Distribuição de cargas no volume do condutor e sobre sua superfície
  • 2.3. Capacidade elétrica de um condutor solitário e seu significado físico
  • 2.4. Capacitores e sua capacidade
  • 2.4.1. Capacidade de um capacitor plano
  • 2.4.2. Capacidade de um capacitor cilíndrico
  • 2.4.3. Capacidade do capacitor esférico
  • 2,5. Conexões de capacitor
  • 2.5.1. Conexão em série de capacitores
  • 2.5.2. Conexão paralela e mista de capacitores
  • 2.6. Classificação do capacitor
  • Aula 3. Campo elétrico estático na matéria
  • 3.1. Dielétricos. Moléculas polares e não polares. Dipolo em campos elétricos uniformes e não uniformes
  • 3.1.1. Dipolo em um campo elétrico uniforme
  • 3.1.2. Dipolo em um campo elétrico externo não homogêneo
  • 3.2. Cargas livres e ligadas (polarização) em dielétricos. Polarização de dielétricos. Vetor de polarização (polarização)
  • 3.4. Condições na interface entre dois dielétricos
  • 3,5. Eletrostrição. Efeito piezoelétrico. Ferroelétricos, suas propriedades e aplicações. Efeito eletrocalórico
  • 3,6. Equações básicas de eletrostática de dielétricos
  • Aula 4. Energia do campo elétrico
  • 4.1. Energia de interação de cargas elétricas
  • 4.2. Energia de condutores carregados, um dipolo em um campo elétrico externo, um corpo dielétrico em um campo elétrico externo, um capacitor carregado
  • 4.3. Energia do campo elétrico. Densidade de energia em massa do campo elétrico
  • 4,4. Forças que atuam em corpos carregados macroscópicos colocados em um campo elétrico
  • Aula 5. Corrente elétrica constante
  • 5.1. Corrente elétrica constante. Ações e condições básicas para a existência de corrente contínua
  • 5,2 As principais características da corrente elétrica direta: valor / força / corrente, densidade da corrente. Forças externas
  • 5.3. Força eletromotriz (fem), diferença de tensão e potencial. Seu significado físico. Relação entre fem, tensão e diferença de potencial
  • Aula 6. Teoria eletrônica clássica da condução de metais. Leis DC
  • 6.1. A teoria eletrônica clássica da condutividade elétrica dos metais e sua comprovação experimental. Lei de Ohm nas formas diferencial e integral
  • 6,2 Resistência elétrica dos condutores. Mudança na resistência dos condutores de temperatura e pressão. Supercondutividade
  • 6.3. Conexões de resistência: série, paralela, mista. Manobra de instrumentos de medição elétricos. Resistências adicionais para instrumentos de medição elétricos
  • 6.3.1. Conexão em série de resistências
  • 6.3.2. Conexão paralela de resistores
  • 6.3.3. Manobra de instrumentos de medição elétricos. Resistências adicionais para instrumentos de medição elétricos
  • 6,4 Regras (leis) de Kirchhoff e sua aplicação ao cálculo dos circuitos elétricos mais simples
  • 6,5. Lei de Joule-Lenz nas formas diferencial e integral
  • Aula 7. Corrente elétrica no vácuo, gases e líquidos
  • 7.1. Corrente elétrica no vácuo. Emissão termionica
  • 7.2. Emissão secundária e autoeletrônica
  • 7.3. Corrente elétrica em gás. Processos de ionização e recombinação
  • 7.3.1. Condutividade de gás autossustentável e autocontida
  • 7.3.2. Lei de Paschen
  • 7.3.3. Tipos de descargas em gases
  • 7.3.3.1. Discarga brilhante
  • 7.3.3.2. Descarga de faísca
  • 7.3.3.3. Descarga Corona
  • 7.3.3.4. Descarga de arco
  • 7,4 Conceito de plasma. Frequência do plasma. Comprimento de Debye. Condutividade elétrica do plasma
  • 7,5. Eletrólitos. Eletrólise. Leis de eletrólise
  • 7,6. Potenciais eletroquímicos
  • 7,7. Corrente elétrica por meio de eletrólitos. Lei de Ohm para eletrólitos
  • 7.7.1. O uso da eletrólise na tecnologia
  • Aula 8. Elétrons em cristais
  • 8,1 Teoria quântica da condutividade elétrica de metais. Nível de Fermi. Elementos da teoria da zona dos cristais
  • 8,2. O fenômeno da supercondutividade do ponto de vista da teoria de Fermi-Dirac
  • 8,3. Condutividade elétrica de semicondutores. Conceito de condutividade do furo. Semicondutores próprios e de impurezas. O conceito de p-n - transição
  • 8.3.1. Condutividade intrínseca de semicondutores
  • 8.3.2. Semicondutores de impureza
  • 8.4. Fenômenos eletromagnéticos na interface
  • 8.4.1. P-n - transição
  • 8.4.2. Fotocondutividade de semicondutor
  • 8.4.3. Luminescência de uma substância
  • 8.4.4. Fenômenos termoelétricos. Lei de Volta
  • 8.4.5. Efeito Peltier
  • 8.4.6. Fenômeno de Seebeck
  • 8.4.7. Fenômeno de Thomson
  • Conclusão
  • Lista bibliográfica principal
  • Adicional
  • Aula 8. Elétrons em cristais

    Teoria quântica da condutividade elétrica de metais. Nível de Fermi. Elementos da teoria das zonas dos cristais. O fenômeno da supercondutividade do ponto de vista da teoria de Fermi-Dirac. Condutividade elétrica de semicondutores. Conceito de condutividade do furo. Semicondutores próprios e de impurezas. O conceito de junção p-n. Condutividade intrínseca de semicondutores. Semicondutores de impureza. Fenômenos eletromagnéticos na interface. junção p-n.Fotocondutividade de semicondutores. Luminescência de uma substância. Fenômenos termoelétricos. O fenômeno de Seebeck. Efeito Peltier. O fenômeno de Thomson.

    8,1 Teoria quântica da condutividade elétrica de metais. Nível de Fermi. Elementos da teoria da zona dos cristais

    A teoria eletrônica clássica da condutividade dos metais dá concordância qualitativa satisfatória com o experimento. No entanto, isso leva a uma discrepância significativa com a experiência ao explicar uma série das leis e fenômenos mais importantes, como:

    a) a lei da dependência da resistividade elétrica da temperatura;

    b) a lei de Dulong e Petit;

    c) a lei da dependência da capacidade térmica de metais e ligas com a temperatura;

    d) o fenômeno da supercondutividade.

    Assim, por exemplo, de acordo com a teoria eletrônica clássica de condução de metal, elétrons de condução livre trocam energia com a rede cristalina apenas em colisões; portanto, a capacidade de calor atômico do metal C m deve ser a soma das capacidades de calor da rede cristalina C mc e a capacidade de calor do gás de elétron C me, ou seja,

    Capacidade de calor da rede cristalina

    . (8.2)

    Para a capacidade de calor do gás de elétron, temos

    . (8.3)

    Assim, de acordo com a teoria eletrônica clássica da condutividade dos metais para a capacidade térmica atômica de metais e ligas, temos

    . (8.4)

    De acordo com a lei de Dulong e Petit, a capacidade térmica atômica de metais e dielétricos, que não possuem elétrons de condução livre, não difere significativamente e é igual a

    . (8.5)

    A lei de Dulong e Petit é confirmada experimentalmente.

    A limitação da teoria clássica da condutividade dos metais decorre do fato de considerar o conjunto de elétrons livres como um gás de elétrons clássico ideal obedecendo a uma determinada função (distribuição de Boltzmann) caracterizando a probabilidade de estarem em um volume unitário com uma determinada energia e a uma determinada temperatura:

    , (8.6)

    onde W é a energia do elétron;

    T é a temperatura absoluta;

    k é a constante de Boltzmann;

    A - coeficiente que caracteriza o estado dos elétrons como um todo.

    É visto pela fórmula (8.6) que para T0 e W0 a função
    ... Isso significa que a energia total dos elétrons de condução pode assumir qualquer valor. Cada elétron é diferente dos outros. Ele é individual. Nesse caso, todos os elétrons devem estar no nível zero e um número ilimitado deles pode estar em cada estado com uma determinada energia. Isso é contrário aos dados experimentais. Consequentemente, a função de distribuição (8.6) não é adequada para descrever o estado dos elétrons em sólidos.

    Para eliminar as contradições, o físico alemão Sommerfeld e o físico teórico soviético Ya. I. Frenkel propuseram usar o princípio de Pauli, formulado anteriormente para elétrons em átomos, para descrever o estado dos elétrons em metais. Em um metal, como em qualquer sistema quântico, em cada nível de energia não pode haver mais do que dois elétrons com spins opostos - momentos mecânicos e magnéticos.

    A descrição do movimento dos elétrons de condução livre na teoria quântica é realizada pela estatística de Fermi-Dirac, que leva em consideração suas propriedades quânticas e propriedades de onda corpuscular.

    De acordo com essa teoria, o momento (momento) e a energia dos elétrons de condução nos metais só podem assumir uma série discreta de valores. Em outras palavras, existem certos valores discretos da velocidade do elétron e dos níveis de energia.

    E esses valores discretos formam as chamadas zonas permitidas, eles são separados uns dos outros por zonas proibidas (Fig. 8.1). Na figura, as linhas horizontais retas são níveis de energia;
    - a largura da zona proibida; A, B, C - zonas permitidas.

    O princípio de Pauli, neste caso, é implementado da seguinte forma: em cada nível de energia, não pode haver mais do que 2 elétrons com spins opostos.

    O preenchimento dos níveis de energia com elétrons não é aleatório, mas obedece à distribuição de Fermi-Dirac. A distribuição é determinada pela densidade de probabilidade do nível da população
    :

    (8.7),

    onde
    - Função Fermi-Dirac;

    W F - nível de Fermi.

    O nível Fermi é o nível populacional mais alto em T \u003d 0.

    Graficamente, a função Fermi-Dirac pode ser representada como mostrado na Fig. 8,2.

    O valor do nível de Fermi depende do tipo de estrutura cristalina e da composição química. E se
    , então os níveis correspondentes à energia fornecida são preenchidos. E se
    , então os níveis são gratuitos. E se
    , então esses níveis podem ser livres e preenchidos.

    Quando
    a função de Fermi-Dirac torna-se uma função descontínua, e a curva
    - um passo. O mais , a inclinação mais suave da curva
    ... No entanto, em temperaturas reais, a região de desfoque da função Fermi-Dirac é vários kT.

    P na temperatura
    , E se
    então
    , o que significa que todos os níveis com essas energias estão ocupados. E se
    então
    , ou seja, todos os níveis superiores estão desocupados (Figura 8.3).

    O nível de Fermi excede significativamente a energia do movimento térmico, ou seja, W F \u003e\u003e kT. O grande valor da energia do gás elétron nos metais é devido ao princípio de Pauli, ou seja, é de origem não térmica. Não pode ser removido diminuindo a temperatura.

    Quando
    a função Fermi-Dirac torna-se contínua. E se
    por vários kT, a unidade no denominador pode ser desprezada e então

    Assim, a distribuição Fermi-Dirac torna-se a distribuição Boltzmann.

    Em metais em T0 K, a função f (W) na primeira aproximação praticamente não muda seu valor.

    O grau de preenchimento dos níveis de energia na banda com elétrons é determinado pelo preenchimento do nível atômico correspondente. Por exemplo, se algum nível de um átomo está completamente preenchido com elétrons de acordo com o princípio de Pauli, então a zona formada a partir dele também está completamente preenchida. Neste caso, podemos falar sobre a banda de valência, que é completamente preenchida com elétrons e é formada a partir dos níveis de energia dos elétrons internos dos átomos livres, e sobre a banda de condução (banda livre), que é parcialmente preenchida com elétrons, ou livre e formada a partir dos níveis de energia dos elétrons externos `` coletivizados '' átomos isolados (Fig. 8.4).

    AT dependendo do grau de preenchimento das bandas com elétrons e do gap, os seguintes casos são possíveis. Na Figura 8.5, a região superior contendo elétrons está apenas parcialmente preenchida; tem níveis vagos. Neste caso, o elétron, tendo recebido uma energia arbitrariamente pequena (por exemplo, devido à ação térmica ou a ação de um campo elétrico), será capaz de se mover para um nível de energia mais alto da mesma zona, ou seja, torne-se livre e participe da condução. A transição intrazona é bem possível no caso em que a energia do movimento térmico é muito maior do que a diferença de energias entre os níveis adjacentes da zona. Assim, se em um sólido houver uma zona parcialmente preenchida por elétrons, então esse corpo será sempre um condutor de corrente elétrica. Isso é típico para metais e suas ligas.

    P um sólido pode ser um condutor de corrente elétrica mesmo no caso em que a banda de valência é sobreposta por uma banda livre. Uma zona incompletamente preenchida aparece (Fig. 8.6), que às vezes é chamada de "híbrida". A banda “híbrida” é apenas parcialmente preenchida com elétrons de valência. A sobreposição de zona é observada em elementos alcalino-terrosos.

    Do ponto de vista da teoria de Fermi-Dirac, o preenchimento das bandas com elétrons ocorre da seguinte maneira. Se a energia do elétron W\u003e W F, então em T \u003d 0 a função de distribuição f (W) \u003d 0, o que significa que não há elétrons nos níveis localizados atrás do nível de Fermi.

    Se a energia do elétron W

    Em T0, a energia térmica kT é transferida para os elétrons e, portanto, os elétrons dos níveis mais baixos podem ir para um nível acima do nível de Fermi. Ocorre excitação térmica de elétrons de condução.

    AT todos os níveis da banda de valência são preenchidos. No entanto, todos os elétrons não são capazes de receber energia adicional para o salto de energia. Apenas uma pequena fração dos elétrons que povoam a região de "espalhamento" da função de Fermi-Dirac da ordem de vários kT pode deixar seus níveis e ir para níveis superiores (Fig. 8.7). Conseqüentemente, apenas uma pequena fração dos elétrons livres localizados na banda de condução participa da geração de corrente e pode contribuir para a capacidade térmica do metal. A contribuição do gás de elétron para a capacidade de calor é insignificante, o que é consistente com a lei de Dulong e Petit.

    Um aumento na energia dos elétrons de condução pode ocorrer não apenas pelo efeito "térmico", mas também pela ação de um campo elétrico (diferença de potencial), com o qual adquirem um movimento ordenado.

    Se o gap do cristal é da ordem de vários elétron-volts, o movimento térmico não pode transferir elétrons da banda de valência para a banda de condução e o cristal é um dielétrico, permanecendo-o em todas as temperaturas reais.

    Se a lacuna da banda de cristal for da ordem de 1 eV, ou seja, bastante estreita, então a transição dos elétrons da banda de valência para a banda de condução é possível. Pode ser realizada por excitação térmica ou pelo aparecimento de um campo elétrico. Nesse caso, o sólido é um semicondutor.

    A diferença entre metais e dielétricos, do ponto de vista da teoria de bandas, é que a 0 K existem elétrons na banda de condução dos metais, mas eles não estão na banda de condução dos dielétricos. A diferença entre dielétricos e semicondutores é determinada pelo gap: para dielétricos é bastante amplo (para NaCl, por exemplo, W \u003d 6 eV), para semicondutores é bastante estreito (para germânio W \u003d 0,72 eV). Em temperaturas próximas a 0 K, os semicondutores se comportam como dielétricos, uma vez que não ocorre a transição dos elétrons para a banda de condução. À medida que a temperatura aumenta em semicondutores, o número de elétrons aumenta, que, devido à excitação térmica, passam para a banda de condução, ou seja, a condutividade elétrica dos semicondutores, neste caso, aumenta.

    Na teoria quântica, os elétrons de condução são considerados partículas com propriedades de onda, e seu movimento nos metais é considerado um processo de propagação de ondas de elétrons, cujo comprimento é determinado pela relação de de Broglie:

    , (8.9)

    onde h é a constante de Planck;

    p é o momento do elétron.

    Em um cristal perfeito, nos nós da rede cristalina em que existem partículas estacionárias (íons), os elétrons de condução (ondas de elétrons) não experimentam interações (espalhamento), e tal cristal, e portanto um metal, não oferece resistência à passagem de corrente elétrica. A condutividade de tal cristal tende ao infinito e a resistência elétrica a zero.

    Em cristais reais (metais e ligas), existem vários centros de não homogeneidade de espalhamento de elétrons (distorção), que são maiores do que o comprimento das ondas de elétrons. Tais centros são flutuações na densidade da distorção da rede que surge como resultado do movimento térmico (vibração térmica) de seus nós; vários defeitos estruturais, átomos intersticiais e substitucionais, átomos de impureza e outros.

    Com o movimento aleatório dos elétrons, entre os nós da rede cristalina, existem aqueles que atualmente se movem uns em direção aos outros. A distância entre eles neste momento do tempo acaba sendo menor do que sua distância na rede fixa. Isso leva a um aumento da densidade da substância no microvolume que envolve esses átomos (acima da densidade média da substância). Nas regiões vizinhas surgem microvolumes em que a densidade da substância é menor que seu valor médio. Esses desvios da densidade de uma substância do valor médio representam flutuações de densidade. Como resultado, em qualquer momento, o metal (sólido) é microscopicamente não homogêneo. Essa não homogeneidade é mais significativa quanto menores os microvolumes (menos átomos dos nódulos cobrem os microvolumes).

    Via de regra, o tamanho desses microvolumes é maior do que o comprimento das ondas eletrônicas, pelo que são centros efetivos de espalhamento dessas ondas. O fluxo de elétrons livres em um metal sofre o mesmo espalhamento neles que as ondas de luz ocorrem nas partículas suspensas de um meio turvo. Esta é a razão da resistência elétrica dos metais absolutamente puros.

    O poder de espalhamento dos metais devido às flutuações de densidade é caracterizado pelo coeficiente de espalhamento  T.

    Para elétrons livres, o coeficiente de espalhamento

    , (8.10)

    onde<> É o caminho livre médio de um elétron.

    O valor do coeficiente de espalhamento através das características do movimento térmico dos nós da rede cristalina e suas constantes elásticas acaba sendo:

    , (8.11)

    onde n é o número de átomos (nós) por unidade de volume (em 1 m 3);

    E é o módulo de elasticidade;

    d é o parâmetro de rede;

    T é a temperatura absoluta;

    k é a constante de Boltzmann.

    Consequentemente,

    . (8.12)

    Levando em consideração a equação (8.12), a condutividade elétrica específica do metal

    . (8.13)

    Pela expressão (8.13), pode-se ver que a condutividade elétrica específica dos metais é inversamente proporcional à temperatura absoluta. Consequentemente, a resistividade dos metais deve ser diretamente proporcional à temperatura absoluta, o que está de acordo com o experimento. A expressão (8.17) foi obtida por Sommerfeld com base na teoria quântica de Fermi-Dirac.

    Diferença de expressão (8.13) da fórmula
    é aquele < m > na fórmula de Sommerfeld, o caminho livre médio de um elétron com a energia de Fermi; É a velocidade desse elétron. Na fórmula para a condutividade eletrônica clássica de metais<> - o caminho livre médio, independente da temperatura, numericamente igual ao parâmetro de rede; - a velocidade média do movimento térmico do elétron de condução. Em que não depende da temperatura, e - depende.

    As vibrações térmicas dos locais da rede não são as únicas fontes de distorção que levam ao espalhamento das ondas de elétrons. As mesmas fontes são todos os tipos de distorções estruturais (defeitos): impurezas, deformações, etc. Portanto, o coeficiente de espalhamento é composto por duas partes:

    , (8.14)

    onde  T é o coeficiente de dissipação térmica;

     st \u003d  pr +  d - coeficiente de espalhamento devido a distorções estruturais;

     pr - coeficiente de dispersão devido a impurezas;

     d - coeficiente de dissipação devido à deformação.

    Para temperaturas muito baixas  T  T (em baixas temperaturas  T  T 5), sem deformação st é proporcional à concentração de impurezas e não depende da temperatura, portanto,

    . (8.15)

    Então, a resistividade elétrica pode ser determinada da seguinte forma:

    Em T0,  T 0 e  st à chamada resistência residual, que não desaparece a uma temperatura igual ao zero absoluto. Como o número de elétrons de condução em um metal não depende da temperatura, a característica corrente-tensão de um condutor de metal tem a forma de uma linha reta.

    Os átomos, originalmente considerados indivisíveis, são sistemas complexos.

    Um átomo consiste em um núcleo e uma camada de elétrons

    A camada de elétrons é um conjunto de elétrons que se movem ao redor do núcleo

    Os núcleos dos átomos são carregados positivamente, consistem em prótons (partículas carregadas positivamente) p + e nêutrons (sem carga) não

    O átomo como um todo é eletricamente neutro, o número de elétrons e– é igual ao número de prótons p +, igual ao número ordinal do elemento na tabela periódica.

    A figura mostra o modelo planetário do átomo, segundo o qual os elétrons se movem em órbitas circulares estacionárias. É muito claro, mas não reflete a essência, pois na realidade as leis do micromundo obedecem à mecânica clássica, mas quântica, que leva em consideração as propriedades ondulatórias do elétron.

    De acordo com a mecânica quântica, um elétron em um átomo não se move ao longo de certas trajetórias, mas pode estar em qualquer partes do espaço nuclear, no entanto probabilidade sua localização em diferentes partes deste espaço não é a mesma.

    O espaço ao redor do núcleo, no qual a probabilidade de encontrar um elétron é alta o suficiente, é chamado de orbital (não deve ser confundido com órbita!) ou uma nuvem de elétrons.

    Ou seja, o elétron não tem o conceito de "trajetória", os elétrons não se movem nem em órbitas circulares, nem em nenhuma outra. A maior dificuldade da mecânica quântica é que é impossível imaginar, estamos todos acostumados com os fenômenos do macrocosmo obedecendo à mecânica clássica, onde qualquer partícula em movimento tem sua própria trajetória.

    Então, um elétron tem um movimento complexo, ele pode estar localizado em qualquer lugar do espaço próximo ao núcleo, mas com diferentes probabilidades. Vamos agora considerar aquelas partes do espaço onde a probabilidade de encontrar um elétron é alta o suficiente - orbitais - suas formas e a sequência de preenchimento dos orbitais com elétrons.

    Vamos imaginar um sistema de coordenadas tridimensional, no centro do qual está o núcleo de um átomo.

    Primeiro, o orbital 1s é preenchido; ele está localizado mais próximo do núcleo e tem a forma de uma esfera.

    A designação de qualquer orbital consiste em um número e uma letra latina. O número mostra o nível de energia e a letra mostra a forma do orbital.

    O orbital 1s tem a energia mais baixa e os elétrons neste orbital têm a energia mais baixa.

    Neste orbital pode haver não mais do que dois elétrons... Elétrons de átomos de hidrogênio e hélio (os dois primeiros elementos) estão localizados neste orbital.

    Configuração eletrônica do hidrogênio: 1s 1

    Configuração de elétrons de hélio: 1s 2

    O sobrescrito mostra o número de elétrons naquele orbital.

    O próximo elemento é o lítio, ele possui 3 elétrons, dois dos quais estão localizados no orbital 1s, e onde está localizado o terceiro elétron?

    Ele ocupa o próximo orbital de energia - o orbital 2s. Ele também tem a forma de uma esfera, mas com um raio maior (o orbital 1s está dentro do orbital 2s).

    Os elétrons deste orbital têm uma energia mais alta em comparação com o orbital 1s, pois estão localizados mais longe do núcleo. O máximo neste orbital também pode ser 2 elétrons.
    Configuração eletrônica de lítio: 1s 2 2s 1
    Configuração eletrônica do berílio: 1s 2 2s 2

    O próximo elemento - o boro - já tem 5 elétrons, e o quinto elétron vai preencher o orbital, que tem ainda mais energia, o orbital 2p. Os orbitais P têm a forma de um haltere ou figura oito e estão localizados ao longo dos eixos de coordenadas perpendiculares entre si.

    Cada orbital p pode conter no máximo dois elétrons, portanto, não mais do que seis em três orbitais p. Os elétrons de valência dos próximos seis elementos preenchem os orbitais p, portanto, são chamados de elementos p.

    Configuração eletrônica do átomo de boro: 1s 2 2s 2 2p 1
    Configuração eletrônica de um átomo de carbono: 1s 2 2s 2 2p 2
    Configuração eletrônica do átomo de nitrogênio: 1s 2 2s 2 2p 3
    A configuração eletrônica do átomo de oxigênio: 1s 2 2s 2 2p 4
    Configuração eletrônica do átomo de flúor: 1s 2 2s 2 2p 5
    Configuração eletrônica de um átomo de néon: 1s 2 2s 2 2p 6

    Graficamente, as fórmulas eletrônicas desses átomos são mostradas abaixo:


    Um quadrado é um orbital ou uma célula quântica, uma seta denota um elétron, a direção de uma seta é uma característica especial do movimento de um elétron - spin (simplificado como a rotação de um elétron em torno de seu eixo no sentido horário e anti-horário). Você precisa saber que em um orbital não pode haver dois elétrons com os mesmos spins (em um quadrado você não pode desenhar duas setas na mesma direção!). É isso que é v. Princípio de exclusão de Pauli: "Em um átomo não pode haver nem mesmo dois elétrons, nos quais todos os quatro números quânticos seriam iguais"

    Existe mais uma regra ( regra de Gund), ao longo da qual os elétrons se fixam em orbitais de mesma energia, primeiro um a um, e somente quando já existe um elétron em cada um desses orbitais, começa o preenchimento desses orbitais com segundos elétrons. Quando um orbital é povoado por dois elétrons, esses elétrons são chamados emparelhado.

    O átomo de neon tem um nível externo completo de oito elétrons (2 elétrons-s + 6 elétrons-p \u003d 8 elétrons no segundo nível de energia), tal configuração é energeticamente favorável e todos os outros átomos tendem a adquiri-la. É por isso que os elementos do grupo 8 A - gases nobres - são tão quimicamente inertes.

    O próximo elemento é o sódio, número de série 11, o primeiro elemento do terceiro período, ele tem mais um nível de energia - o terceiro. O décimo primeiro elétron irá povoar o orbital -3s da próxima energia.

    Configuração eletrônica do átomo de sódio: 1s 2 2s 2 2p 6 3s 1

    Em seguida, os orbitais dos elementos do terceiro período são preenchidos, primeiro o subnível 3s com dois elétrons é preenchido e, em seguida, o subnível 3p com seis elétrons (semelhante ao segundo período) para o gás nobre argônio, que, como o néon, tem um nível externo de oito elétrons completo. Configuração eletrônica de um átomo de argônio (18 elétrons): 1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 3p 6

    O quarto período começa com o elemento potássio (número de série 19), cujo último elétron externo está localizado no orbital 4s. O vigésimo elétron do cálcio também preenche o orbital 4s.

    O cálcio é seguido por uma série de 10 elementos d, começando com escândio (número de série 21) e terminando com zinco (número de série 30). Os elétrons desses átomos preenchem orbitais 3d, cuja aparência é mostrada na figura abaixo.

    Então, para resumir:


    Materiais da última seção:

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